A szupravezetők esetében az energiarés a Fermi-energia körüli elnyomott állapotsűrűségű terület, ahol az energiarés mérete jóval kisebb, mint a sávszerkezet energiaskálája. A szupravezető energiahézag kulcsfontosságú a szupravezetés elméleti leírásában, ezért a BCS-elméletben kiemelt szerepet játszik. Itt az energiahézag mérete a Cooper-pár kialakulásakor a két elektron energianyereségét jelzi. Ha egy hagyományos szupravezető anyagot a fémes állapotból (magasabb hőmérsékleten) szupravezető állapotba hűtünk, akkor a szupravezető energiahézag a T c {\displaystyle T_{\rm {c}}} kritikus hőmérséklet felett hiányzik.
, a szupravezető állapotba lépve T c {\displaystyle T_{\rm {c}}} hőmérsékleten kezd megnyílni.
, és további lehűléskor növekszik.A BCS-elmélet szerint a Δ {\displaystyle \Delta } mérete {\displaystyle \Delta }
szupravezető energiahézag mérete a hagyományos szupravezetők esetében nulla hőmérsékleten a T c {\displaystyle T_{\rm {c}}} kritikus hőmérsékletükkel skálázódik.
: Δ ( T = 0 ) = 1,764 k B T c {\displaystyle \Delta (T=0)=1,764\,k_{\rm {B}}T_{\rm {c}}}}
(Boltzmann-állandóval k B {\displaystyle k_{\rm {B}}}
