U supravodičů je energetická mezera oblastí potlačené hustoty stavů kolem Fermiho energie, přičemž velikost energetické mezery je mnohem menší než energetická škála pásové struktury. Supravodivá energetická mezera je klíčovým aspektem při teoretickém popisu supravodivosti, a proto zaujímá významné místo v teorii BCS. Velikost energetické mezery zde udává zisk energie pro dva elektrony při vzniku Cooperova páru. Pokud se běžný supravodivý materiál ochladí z kovového stavu (při vyšších teplotách) do supravodivého stavu, pak supravodivá energetická mezera chybí nad kritickou teplotou T c {\displaystyle T_{\rm {c}}}.
, začne se otevírat při vstupu do supravodivého stavu při T c {\displaystyle T_{\rm {c}}}.
, a při dalším ochlazování roste. teorie BCS předpovídá, že velikost Δ {\displaystyle \Delta }
supravodivé energetické mezery pro konvenční supravodiče při nulové teplotě měří s jejich kritickou teplotou T c {\displaystyle T_{\rm {c}}}.
: Δ ( T = 0 ) = 1,764 k B T c {\displaystyle \Delta (T=0)=1,764\,k_{\rm {B}}T_{\rm {c}}}.
(s Boltzmannovou konstantou k B {\displaystyle k_{\rm {B}})
